Термодинамика реальных процессов

Такова вкратце субординация между реальным временем  ? , входящим через хронал в уравнение (235), и нашим привычным временем  t . Как видим, в физическом плане эти характеристики имеют принципиальные различия, поэтому их ни в коем случае нельзя смешивать, особенно имея в виду то крайне важное для всего последующего обстоятельство, что в некоторые физические законы входит воображаемое время, в другие – реальное. Например, во всех законах переноса пятого начала ОТ (см. гл. XI) под  t  мы всегда понимаем условное, равномерно текущее время; это позволяет сравнивать скорости различных процессов и эффективность всевозможных устройств. В противоположность этому во второй закон механики Ньютона всегда входит только реальное, с переменной скоростью текущее время  ? , определяемое хроналом  Рt .

Но продолжим анализ особенностей хронального явления. Согласно закону заряжания седьмого начала ОТ, каждое отдельно взятое неизолированное тело, предварительно заряженное каким-либо веществом, постепенно теряет это вещество, а интенсиал тела в простейшем случае уменьшается со временем  t  по экспоненциальному (логарифмическому) закону (например, так снижается температура выключенного утюга). Аналогичным образом происходит уменьшение со временем  t  хронала тела, предварительно заряженного хрональным веществом. Примером может служить Земля, в свое время имевшая большой хрональный заряд; она его постепенно теряет, и ее хронал уменьшается, несмотря на то что из Космоса непрерывно поступает мощный поток хрональных излучений. Другим примером может служить живой организм, у которого темп всех процессов со временем  t  замедляется.

В свете изложенного можно условно принять, что высокий хронал принадлежит прошлому системы, а низкий – ее будущему. Уменьшение хронала сопровождается ростом хода реального времени  ? , при этом увеличивается скорость этого хода  d?/dt . Увеличение скорости можно определить, например, с помощью ускорения d2?/dt2 , оцениваемого по отношению к условному времени. Это ускорение положительно при стремлении системы  в будущее и отрицательно при стремлении в прошлое. Однако такое определение прошлого и будущего сугубо условно.

Большое теоретическое и практическое значение имеет возможность находить величину хронала Рt  конкретного тела, а также распределение хронала в его объеме. Для определения абсолютного значения хронала надо просуммировать все изменения  dРt от абсолютного нуля хронала и до интересующего нас состояния системы. Абсолютным нулем отсчета хронала, как и любого другого интенсиала, служит абсолютный вакуум, или парен (см. параграф 4 гл. XVII). Это значит, что мы должны проследить за изменением хронала тела при заряжании последнего хрональным веществом, начиная от парена. Поскольку процесс заряжания растянут во времени  t , постольку его удобно изображать в координатах Рt – t . На рис. 5, а показан ход изменения хронала тела при его заряжании от абсолютного нуля до значения Рt , общая длительность процесса равна  ?t , за время dt  хронал возрастает на величину  dРt .

 Однако от абсолютного нуля мы отстоим далеко и пока еще не научились измерять хронал, поэтому на практике придется пользоваться каким-либо условным нулем отсчета. Например, давление мы иногда отсчитываем от атмосферного, температуру – от условного нуля Цельсия, электрический потенциал – от потенциала земли (заземления). Первый нуль является величиной переменной, второй – постоянной, третий изменяется, но обычно это не учитывается. При выборе условного нуля отсчета хронала тоже можно за основу взять Землю, ее хронал (посмотрим, как это должно выглядеть на практике).

 Все тела на Земле – живые и неживые, естественно, заряжены до ее хронала м теряют свой хронал в окружающем пространстве вместе с нею. В отличие от давления, температуры и электрического потенциала хронал Земли распределен по ее поверхности более или менее равномерно (об этом говорит, например, известный факт сравнительно малого изменения темпа (скорости) распада радиоактивных изотопов в различных регионах). Снижение хронала во времени происходит медленно, примерно по экспоненциальному закону. Благодаря медленности этого процесса для не очень больших отрезков времени  ?t экспоненту можно заменить прямой линией. Тогда процесс заряжания тела будет выглядеть так, как это изображено на рис. 5, б, где за время  ?t  хронал Земли  РtЗ  понижается на величину  ?РtЗ , но хронал тела относительно Земли имеет заданное значение  ?Рt  .

 Благодаря медленности процесса можно принять еще и второе упрощение, если пренебречь величиной  ?РtЗ  по сравнению с  ?Рt  и  dРtЗ  по сравнению с  dРt . Это равносильно тому, что нуль отсчета хронала смещен от абсолютного нуля вверх на величину РtЗ (рис. 5, в).